2. Постройте на миллиметровой бумаге необходимые оси координат.
3. Соберите электрическую схему установки. В качестве источника с электродвижущей силой e и внутренним сопротивлением r используйте генератор постоянного напряжения ГПН с включенным тумблером «внутреннее сопротивление» RВН на его передней панели.
4. Изменяя сопротивление R цепи, снимите зависимость U от I и постройте ее график. Определите по графику путем его экстраполяции до пересечения с осями координат значения ЭДС и тока «короткого замыкания» IК.
5. Определите по формуле (10) внутреннее сопротивление r источника тока.
6. Вычислите значения P , P1 , P2 , h .
7. Постройте зависимости этих величин от тока, экстраполируя кривые и прямые до пересечения с осями координат.
Вопросы к защите
1. Закон Ома для замкнутой цепи. Физический смысл ЭДС.
2. Каким должно быть сопротивление вольтметра, чтобы измеренное им значение ЭДС совпало с истинным?
3. Дайте определение полной, полезной мощности и мощности потерь.
4. При каком условии полезная мощность будет максимальна? Докажите.
5. Проанализируйте зависимости мощностей P, P1, P2 от силы тока.
6. Коэффициент полезного действия батареи. Проанализируйте зависимость h = f( I).
7. Сравните полученные опытным путем зависимости с теоретическими.
8. Физический смысл напряжения, разности потенциалов.
Список литературы
1. Калашников С.Г. Электричество. - М.: Наука, 1964
2. Савельев И.В. Курс общей физики . - М.: Наука, т. 2, 1978 и последующие издания этого курса.
Лабораторная работа № 14
определение УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА
МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА
Цель работы. Экспериментально определить величину удельного заряда электрона.
Обоснование метода измерения
|
|
Магнетроном называется двухэлектродная лампа, помещенная во внешнее магнитное поле. Электроны за счет термоэлектронной эмиссии вылетают из катода, попадают в электрическое поле, определяемое конфигурацией катода-анода, и летят к аноду. Наряду с электрическим полем электроны подвергаются воздействию внешнего магнитного поля. В простейшем случае катод и анод представляют собой коаксиальные цилиндры ( Rк « Ra), а магнитное поле создается соленоидом, в который помещается лампа. Вектор индукции внутри лампы направлен вдоль катода и анода (рис.1). Движение электронов происходит в кольцевом пространстве, заключенном между анодом и катодом.
Отметим основные особенности движения электронов. При этом будем полагать:
1) что скорость вылета электронов из катода мала, и ею можно пренебречь, т.е. Vо =0;
2) что радиус катода Rк = 0, вследствие того, что радиус анода Ra » Rк
В отсутствие магнитного поля (В = 0) электроны летят к аноду прямолинейно по радиусам под действием силы электрического поля.
(1)
Вектор 
направлен вдоль радиуса от анода к катоду. Это движение показано на рис.2,а.
При включении магнитного поля 
на движущийся электрон будет действовать сила Лоренца [1, с.178-179; 2, с.117-119].
(2)
где 
- заряд электрона; 
- скорость движения электрона; - индукция магнитного поля.
Согласно уравнению (2) эта сила направлена перпендикулярно скорости движения электрона и индукции магнитного поля.
На рис. 3 показано направление силы Лоренца в момент вылета электрона из катода. Под действием этой силы траектория движения из прямолинейной превращается в криволинейную. Сила Лоренца не изменяет величины скорости, а только - ее направление [2, с. 118]. Пока магнитное поле невелико, все электроны попадают на анод (рис.2,б). Чем больше индукция магнитного поля , тем меньше радиус кривизны траектории, и при некотором значении 
(критическое) траектория электрона искривляется так, что только касается анода (рис.2,в).
 |
При > 
электроны не достигают анода (рис.2,г), и анодный ток падает до нуля. Следует отметить, что траектории движения электронов не представляют собой окружности, так как скорости электронов изменяются под действием силы электрического поля. Траектория движения в этом случае представляет собой эпициклоиду.
Рис.2
Характеристика магнетрона - зависимость анодного тока Iа от индукции магнитного поля В показана на рис.4. Если исходить из предположения, что для всех электронов V0 = 0, то зависимость Iа = f(B) должна имеет вид кривой 1 (рис.4). Практически же получаемые характеристики имеют вид кривой 2 на рис.4. Это происходит от того что электроны, движущиеся от катода к аноду, имеют различные скорости (V0 ¹ 0), кроме того, всегда существует некоторое отступление от строгой симметрии в размерах цилиндрических электродов.
Экспериментальное определение критического магнитного поля Вкр позволяет рассчитать удельный заряд электрона 
. Рассмотрим эту возможность.
В условиях критического магнитного поля ВКР для электронов, попадающих на анод (определяющих величину анодного тока), справедливо следующее: на пути от катода к аноду ускоряющее электрическое поле совершит работу по перемещению электрона, равную А = е Ua . Согласно закону сохранения энергии
, (3)
где Ua - анодное напряжение; е - заряд электрона; m - масса электрона; VКР. - критическая скорость электрона.
 |
При коаксиальной конструкции катода и анода ускорение электрона электрическим полем осуществляется в основном в небольшой области вблизи катода. Следовательно, в остальной области ускорение электрона связано только с силой Лоренца.
Тогда, согласно второму закону Ньютона, можно записать
(4)
Так как сила Лоренца 
перпендикулярна скорости движения электрона , то 
в уравнении (4) является нормальным ускорением и, следовательно, 
, где rКР. - радиус кривизны траектории электрона при критическом магнитном поле.
Уравнение (4) может быть записано
(4х)
В условиях ВКР , rКР = 
(рис.2,в). Из соотношений (3) и (4х) следует
(5)
Так как магнитное поле создается соленоидом, длина которого намного больше его диаметра, то
, (6)
где m0 - магнитная постоянная; m - относительная магнитная проницаемость среды (m = 1); IКР - критический ток через соленоид; N - число витков соленоида; l - длина соленоида.
Согласно (5) с учетом (6), находим
. (7)
Теперь можно определив магнитное поле ВКР или соответствующий ток соленоида IКР, при котором электроны перестают попадать на анод, пользуясь уравнением (7), рассчитать удельный заряд электрона .
Описание установки и порядок выполнения работы
1. Соберите схему измерений, показанную на рис.5.
2. Снимите зависимость анодного тока магнетрона Ia от тока соленоида Ic при различных напряжениях на аноде Ua. Результаты занесите в таблицу измерений.
3. Постройте график зависимости Ia = f(Ic). По точке перегиба полученной кривой определите IКР.